一次发射一个或多个电子会导致感光屏幕上交替出现明暗干涉条纹。
这再次证明了电子的未知波性质。
电子在屏幕上的位置有一定的分布概率。
随着时间的推移，可以看出双缝衍射。
。
。
如果光缝闭合，则独特的条纹图像形成单缝图像。
在该电子的双缝干涉实验中，半个电子的独特波的分布概率是不可能的。
首先，电子以波的形式同时穿过两个狭缝并与自身干涉。
不能错误地认为它是两个不同的电子。
与过去几天相比，这种干扰值得强调。
在这里，波函数的叠加是概率振幅的叠加，不像经典例子中概率是天地的组合。
这种状态的叠加可以称为叠加原理。
态的叠加原理是量子力学的一个基本假设。
报告了相关概念。
波和粒子波。
量子理论解释了物质的粒子性质，其特征是能量和动量。
波和音乐波的特征是……电磁波的频率和波长之间的比例因子以及这两个物理量的表达式由普朗克常数决定。
通过结合这两个方程，这就是光子的相对论质量。
由于光子不能静止，因此它没有静态质量，而是动量。
量子力学是一维平面波与小波的偏微分波动方程。
它的一般形式是平面粒子波在三维空间中传播的经典波动方程，实际上被简化为波动方程。
它是从经典力学中的波动理论中借用的对微观粒子波动行为的描述。
通过这座桥，实现了量子力学中的波粒二象性。
经典波动方程或方程中的隐式不连续量子关系和德布罗意关系可以很好地表达出来。
因此，通过将方程右侧包含普朗克常数的因子相乘，可以获得德布罗意和德布罗意子关系，从而得到德布罗意与德布罗意的子关系。
把经典的东西放在你的脑海里。
经典物理学和量子物理学是连续和不连续的。
连续域之间的联系已经建立，从而产生了统一的粒子波、德布罗意物质波、德布罗意德布罗意关系、量子关系和薛定谔？丁格方程。
施？丁格方程实际上代表了波和粒子性质之间的统一关系。
德布罗意物质波是波粒子实体、真实物质粒子、光子、电子等。
海森堡不确定度原理是毕达哥拉斯物体的动量不确定度乘以其位置的不确定度，大于或等于测量过程中减少的普朗克常数。
量子力学和经典力学的测量过程有许多主要区别，所有这些都是为了方便。
在经典力学中，物理系统的位置和动量可以无限精确地测量。
至少在理论上，确认和预测对系统本身没有任何影响。
在量子力学中，测量过程本身对系统有影响。
为了描述可观测量的测量，系统的状态需要线性分解为可观测量特征态的集合。
测量过程的线性组合可以看作是这些本征态上的桌子投影，坐在椅子上看着它们。
测量结果对应于投影本征态的本征值。
如果我们不能一次测量系统的无限副本中的每一个，我们可以得到所有可能测量值的概率分布。
每个值的概率等于相应本征态系统波动的绝对平方。
因此，可以看出，对于。
。
。
两个不同物理量的测量顺序可能会直接影响它们的测量结果。
事实上，不相容的可观测量是最着名的不相容可观测量，它是粒子位置和动量不确定性的乘积，大于或等于普朗克常数的一半。
不确定性原理，也称为不确定正常关系或不确定正常关系，是微观现象的基本规律。
它指出，两个非交换算子表示坐标、动量、时间和能量等机械量，这些量不能同时具有确定的测量值。
一个测量得越准确，另一个测量的精度就越低。
这表明测量过程对微观粒子行为的干扰导致测量序列不可交换。
你来找我，我就没有交换性。
这是微观现象的基本规律。
事实上，粒子的坐标和动量等物理量并不一定存在，而是在等待我们。
要测量的信息不是一个简单的反射过程，而是一个变化的过程。
测量值取决于我们的测量方法，测量方法的互斥导致了不确定正常关系概率。
通过将状态分解为可观测本征态的线性组合，可以获得每个本征态中状态的概率幅度。
该概率振幅的绝对值平方是测量本征值的概率，也是系统处于本征状态的概率。
因此，在同一系综系统中对可观测量的相同测量通常会产生不同的结果。
除非系统已经处于可观测量的本征态，否则通过在相同状态下对系综中的每个系统进行相同的测试，测量可以获得测量值的统计分布，这是所有实验都面临的问题。
量子纠缠通常是由多个粒子组成的系统，这些粒子的状态不能被分离成它们的组成状态。
这章没有结束，请点击下一页继续阅读！