当看到这么多一级文明大世界的恒星和星系团的命运竟然是这样的，你是什么感觉？
就跟我们对待大海里的珍珠一样的命运，到了二级文明大世界的环境就是一个装饰品的命运。
在走到一处门店前时，我们看到一颗类似地球的玩意，因为在黑洞超级大的重力环境中，本来直径几万公里的球体，在这里，只有篮球大小的一颗，还被这些海族用一根海龙筋穿透，像单摆一样挂在一个装饰精美的门架上，来回的摆动着，运动轨迹如下:
单摆的常微分方程推导
单摆的运动可以通过牛顿第二定律来描述，该定律表明物体的加速度与作用在物体上的合外力成正比，并与物体的质量成反比。对于单摆，当摆角较小（通常小于10°）时，可以将摆球的运动简化为沿着圆弧路径的简谐运动。在这种情况下，可以将重力分解为两个分量：一个沿圆弧切线方向的分量，提供恢复力；另一个垂直于切线方向的分量，提供向心力。
牛顿第二定律的应用
设单摆的长度为 ( L )，摆球的质量为 ( m )，重力加速度为 ( g )，摆角为 ( \theta )（以弧度为单位），则重力沿圆弧切线方向的分量为 ( mg\sin(\theta) )。根据牛顿第二定律，这个分量产生的加速度 ( a ) 可以表示为：
[ ma = mg\sin(\theta) ]
由于 ( a = L\frac{d^2\theta}{dt^2} )，可以将上述表达式重写为：
[ mL\frac{d^2\theta}{dt^2} = mg\sin(\theta) ]
简化得到单摆的常微分方程：
[ \frac{d^2\theta}{dt^2} = -\frac{g}{L}\sin(\theta) ]
小角度近似
当摆角 ( \theta ) 非常小，即 ( \sin(\theta) \approx \theta ) 时，可以进一步简化上述微分方程为：
[ \frac{d^2\theta}{dt^2} = -\frac{g}{L}\theta ]
这是一个典型的简谐运动的微分方程，其解是一个角位移与时间的正弦（或余弦）函数。
能量守恒法
另一种推导单摆微分方程的方法是基于能量守恒定律。在没有非保守力（如空气阻力）的情况下，单摆的总机械能（动能加势能）是守恒的。通过设置动能和势能的表达式，并应用能量守恒定律，可以得到同样的微分方程。
以上是单摆常微分方程的基本推导过程。在实际应用中，这个方程可以用于分析单摆的运动特性，包括周期、振幅等参数的计算.
若是你不好理解，那么接下来我更进一步给你解释一下:
单摆常微分方程的详细叙述
单摆的运动可以通过多种不同的数学模型来表达，每种模型都从不同的物理视角出发，揭示单摆运动的本质。以下是对之前列出的8种单摆常微分方程形式的详细叙述：
牛顿第二定律形式： [ \ddot{\theta} + \frac{g}{L}\sin(\theta) = 0 ] 这是最基本的单摆微分方程，它直接来源于牛顿第二定律，描述了摆角随时间变化的二阶微分方程。
拉格朗日形式： [ \frac{d}{dt}\left(\frac{\partial T}{\partial \dot{\theta}}\right) - \frac{\partial T}{\partial \theta} + \frac{\partial V}{\partial \theta} = 0 ] 这里 ( T = \frac{1}{2}mL^2\dot{\theta}^2 ) 是动能，( V = -mgL\cos(\theta) ) 是势能。拉格朗日方程通过能量的视角来描述单摆的运动。
哈密顿形式： [ \dot{p} = -\frac{\partial H}{\partial \theta}, \quad \dot{\theta} = \frac{\partial H}{\partial p} ] 其中 ( H = \frac{1}{2}mL^2\dot{\theta}^2 - mgL\cos(\theta) ) 是哈密顿量，( p = mL\dot{\theta} ) 是角动量。哈密顿方程在动力学中用于描述系统的演化。
角动量守恒形式： [ mL^2\ddot{\theta} = -mgL\sin(\theta) ] 这是基于角动量守恒原理的单摆微分方程，直观地展示了力矩与角加速度的关系。
本小章还未完，请点击下一页继续阅读后面精彩内容！